Об ошибке Пуанкаре, которую он не успел исправить

Свет от источника S*, идущий под углом ? к оси x, будет распространяться к наблюдателю конечное время. За время этого распространения Т0 источник переместится со скоростью V в новое положение S. Таким образом, в момент приёма светового сигнала источник будет находиться уже в другом месте по отношению к видимому исследователем положению. Заметим, что наличие действительного положения объекта и наблюдаемого положения объекта отрицается релятивистами [4].

Замечание-повторение. 1) Расстояние R0 это расстояние, которое прошел световой импульс от источника к наблюдателю. Оно измеряется в момент приема наблюдателем светового сигнала при t = tприема . 2) Расстояние R это расстояние, которое прошел бы световой, если бы скорость относительного движения V = 0. Оно измеряется в момент времени излучения при t = tизлучения .

Обсуждение. Вот мы и столкнулись с удивительными фактами:

В рамках классических пространственно-временных представлений расстояние, проходимое светом от источника S до наблюдателя N, равное R0, и время прохождения этого расстояния T0 не зависят от выбора системы отсчёта. Следовательно, скорость света с = R0/T0 в этих инерциальных системах отсчёта постоянна!

Итак, инерциальные системы отсчёта равноправны, поэтому и скорость света не зависит от выбора системы отсчёта. Постулат Эйнштейна излишен. Похоже, физики-релятивисты «проморгали» интересный результат! Теперь нам необходимо дать ему математическое обоснование.

2.3. Параметрическое преобразование Галилея

Поскольку учёные «не обнаружили» это преобразование, мы рассмотрим его подробно. Существует преобразование, которое описывает смещение одной оси координат относительно другой (R' = R – Vt). Например, x' = x – a. Здесь число a есть параметр смещения оси x' относительно оси x. Три другие независимые переменные двух инерциальных систем отсчёта жёстко связаны соотношением (тождественно!):

y = y'; z = z'; t = t'(2.1)

Эти переменные не зависят от преобразования по оси х. Ничего не изменится, если параметр a будет зависеть от t, т.е. x' = x – a(t).

Итак, при новом подходе мы учитываем единство времени в сравниваемых системах отсчёта и также неизменность координат y и z. Как уже говорилось, координаты y, z и время t в двух системах отсчёта всегда одинаковы.

В штрихованной системе отсчёта волновое уравнение имеет вид (частица покоится):

(2.2)

Частные производные потенциала U по x вычисляются достаточно просто:

(2.3)

Мы имеем право, переписать выражение (3.2) в новой системе отсчёта: