Фигуры Вселенной. От Менделеева до Джанибекова

Поскольку в (3.7) постоянная левая часть меняется независимо от полей Е и Н, их конфигурация означает следующее. Чтобы поддерживать неизменность окружности L? для долгоживущей заряженной элементарной частицы (ЭЧ), то есть чтобы частица была устойчивой, её электромагнитное поле принимает конфигурацию, изображенную на рис. ЛК. Обратно: постоянство L?, то есть устойчивость ЭЧ, является причиной установления данной конфигурации ЭМ-поля. Конфигурация полей “спонтанно” нарушается, если заданная частица переходит из одного состояния в другое, например как нуклон: n ? p.

Воспользуемся установленным отличием комплексной единицы от гиперкомплексных единиц (несмотря на операцию удвоения гиперкомплексных систем). Еще одна фигура имеет основанием установление того факта, что «пустое пространство» обладает энергией (ср. с темной материей в космологии). Если в терм S вписать энергию пространства как ? ~ V, где V = 4?R3/3, dV = 4?R2dR, то в пространстве октав О необходимо учесть также импульсную составляющую Р. Согласно [13] (и Зенону), микрообъект движется рывками, а движение макрообъекта ощущается как непрерывное из-за малой разрешающей способности органов чувств человека. Наиболее простым примером скачкообразного движения с точки зрения формульного анализа является движение по окружности, рассматриваемое в её плоскости на плоскости, параллельной вектору вращения . Это пульсирующие проекции кругового движения. Положим P = p(x, y, z) exp(?t). Тогда для приращения dS после несложных преобразований при dT = 0, ? > 0, ? > 0 получим:

откуда, если dr/dt = u, следует формула для окружности (согласно [2]):

Так как в декартовых координатах r 2 = x2 + y2 + z2, будем считать, что импульс направлен по оси Z: p = mv = m?z. В полярных координатах r ? ?, z = ? cos ?. Пусть, далее, для стабильной заряженной частицы L? = const. Возведя в квадрат (3.9) и перегруппировав слагаемые, в новых обозначениях констант получим уравнение:

которое преобразуется к виду:

где ? = ?2, b = + ??4cos2?.

Решение (3.11) имеет три корня. Если частота ? достаточно большая, то можно считать, что дискриминант D = q2 + p3 < 0, где q = –b3/27 + b/6 – A/2, p = (3 – b2)/9. При большой частоте и соответствующих значениях констант размерности ?, ? необходимое условие p < 0 обеспечивает существование трех действительных корней:

где ? = sign(q). Зависимость D от частоты ? при различных углах ? представлена на рис. D. Решения (3.12) для |P| = р = m?r exp(i?t) и отрицательных значений D и p < 0 приведены на рис. S. В этом варианте берутся решения 2 и 3 системы (3.12) при коэффициенте b = –??4cos2?. Решения мало отличаются друг от друга при изменении аргумента в cos[…] в области допустимых значений констант и в пределах изменения независимых переменных. ? Pr. DISCRIM1.