Фигуры Вселенной. От Менделеева до Джанибекова
|
(2.2) |
Если не рассматривать 1-е и 5-е уравнения и принять Т ? 0, u ? ?, то получим уравнения классической механики в канонической форме:
|
dr/dt = gradp H, dp/dt = – grad H. |
(2.3) |
Если рассматривать 1-е и 5-е уравнения в системе (2.1) независимо от остальных «механических» уравнений (механического движения) и независимо от механических протяженностей и импульсов (этих координат в явной форме нет ? r = 0, p = 0; энергия тела обусловлена провременем Т), то получим дуальную систему:
|
|
(2.4) |
решения которой носят гармонический (волновой) характер – нет необходимости вводить волновую функцию ? квантовой теории ХХ века. Характерно, что провремя Т и энергия Н дополняют друг друга и аналитически зависимы (**).
Выбирая 
+ U(x, y, z), из (2.4) получим систему дуальных уравнений:
|
|
(2.5) |
,
. Проведем формульный опыт. Если T = Tr(x, y, z) exp(i?Tt), H = Hr(x, y, z) exp(i?Ht), то система (2.5) при резонансе ?Т = ?Н = ? преобразуется в систему:
|
|
(2.6) |
,
, Появление справа единиц i 
C является указанием на то, что система (2.6) описывает состояния физических объектов с изменением топологии пространства их существования. В ирреальной части по первому уравнению величина ?t дискретна: ?t = 
, а провремя T = 
= 
при нулевом потенциале U = 0 или при слабом переходе к черно-белой физике: ? = 0 (сильный переход: Т = 0). В этом случае второе уравнение несовместимо с первым. Вывод: дуальная система (2.5) реализуется для случая несовпадения частот, если входящие в нее искомые функции представить в гармоническим виде по параметру времени.
Система (2.6) имеет стационарные решения, если ? = 0:
|
|
(2.7) |
,
. Если перейти от исходной частоты ? к комплексной: ? ? i?, то получим систему (2.8) и ее реальные решения:
-----------------------------
(**) В квантовой механике ХХ века пространственные координаты x, y, z и математический параметр времени t непрерывны, остальные физические величины (их немного) принимают дискретную форму – благодаря решениям операторного уравнения для волновой функции ?. Эта функция, зависящая от непрерывных x, y, z, t, образец непрерывности, хотя сама разлагается на компоненты (дискретное распределение вероятностей). Отсюда половинчатость (паллиативность) квантовой механики.