Пятая сила и капкан времени в параллельный мир
|
Рис. 1 Решение (*) с условиями для Т на верхней и нижней гранях, w < 0, |
Рис. 2 Задача Коши для (*) с w < 0 и начальной функцией |
|
Рис. 3 Решение задачи Коши для системы (3), w > 0, провремя |
Рис. 4 Начальные значения |
), 
а 
45. При w > 0 провремя просачивается за границы
. Пик T в центре падает. На краях области – минимум Т (в условных ед.)
Возникают периодические неоднородности с возрастанием амплитуды
, но провремя затягивает физическую протяженность в свой процесс (неоднородность относительно евклидова 
)Размерность целочисленная. Из-за асимметрии 
образуются локальные скопления вещества: области ? из V. В них 
. Верификация в ? осуществляется 
-квантами, имеющими спиральность. Отсюда использование в физике векторного умножения (
), лиевой алгебры. Количества степеней свободы вращения в плоскости 
и поступательного движения скоплений “лишних” частиц (макротел), расположенных в ?, равны. Это – достаточное условие для нетривиального движения в 
. Строение зрения и моторика наблюдателя отвечают 3-мерности его среды обитания. Острова ? являются надстройкой в V. Т.к. уменьшение u становится заметным только на космологических расстояниях, это указывает на малую интенсивность образования из вакуума пар 
.
Влияние провремени Т на субстанцию, создающую пространственные отношения. При P = 0, H = wT и 
из (1) следует уравнение хронопроводности (*): 
, где 
, 
, откуда, в частности, 
(
решение со
держит выражение 
, ср.: 
, где аргумент 
[4]). Из (1) следует также однородное уравнение Гельмгольца: 
. Оно имеет два частных решения: 
при w > 0, где 
, и 
при w < 0, где 
. То есть рождение материи из вакуума приводит к замедляющемуся экспоненциальному расширению пространства (к уменьшению нагрева), ее возврат – к увеличению 
в волновых процессах (к локальному остыванию, “покраснению”).
В (1) 
-квазисимметричны уравнения 1, 5 для скаляров Т, Н (ср. с дуальностью 
квантовой механики [2]). Но проявляется не в соотношении неопределенностей, а по сходству определения Т, Н. Формально данное подобие Т и Н можно записать в виде 
, где А, В – константы. Если в V “по инерции” движется тело с m ~ 0 и скоростью 
, то из (1) в приближении 
при 
следует:
,
, (2)